动量

分析：小球与桌面的作用力是在Y轴，所以在X轴方向不受力。显然，小球在X方向满足（分）动量守恒，即沿X方向的（分）速度不变，该方向的速度分量是Vx＝V1*cosα在Y轴，碰撞前的速度分量大小是　V1y＝V1*sinα，方向沿Y轴负向；碰撞后，在Y轴的速度分量大小是　V2y，方向沿Y轴正向。显然有　V2y / Vx＝tanβ得　V2y＝Vx*tanβ＝V1*cosα*tanβ在Y轴方向，由动量定理　得（F－mg）*△t ＝（m*V2y）－（－m*V1y）　，以Y轴正向为正方向，F是平均冲力的大小即　（F－mg）*△t ＝（m*V1*cosα*tanβ）－（－m*V1*sinα）得所求冲力的大小是　F＝mg＋[ m*V1*（cosα*tanβ＋sinα）/ △t ]所求的碰后运动速率是　V2＝Vx / cosβ＝V1*cosα / cosβ　。

动量守恒定律：相互作用的物体系统若不受外力作用，或所受外力之和为零，则系统总动量保持不变。一、数学表达式：1、p=p"(系统相互作用前总动量p等于相互作用后总动量p")2、△p=0(系统总动量增量为零)3、△p1=-△p2(相互作用的两个物体组成的系统，两物体动量增量大小相等方向相反)4、m1v1+m2v2=m1v1"+m2v2"(相互作用的两个物体组成系统，前动量和等于后动量和)二、成立条件：1、系统不受外力或系统所受外力的合力为零。2、系统所受的外力的合力虽不为零，但比系统内力小得多，如碰撞问题中的摩擦力，爆炸过程中的重力等，外力比起相互作用内力来小得多，可近似认为系统的总动量守恒。3、系统所受外力的合力虽不为零，但在某个方向上的分量为零，则在该方向上系统的总动量的分量保持不变。扩展资料：为了验证能量守恒定律，奥地利物理学家泡利（1900—1958）在1930年提出了一个大胆的设想：如果认为在β衰变过程中还伴随着一种未被查觉的未知粒子的话，那么上面所列举的矛盾都可立即获得解决。亦就是说，如果β衰变遵守能量守恒定律的话，那么在衰变过程中应当还有一种质量极小又不带电荷的粒子存在，泡利是在1930年12月给迈特纳和盖革的信中首先提出这个假设的。参考资料来源：百度百科-动量守恒定律

动量守恒定律F=mv，速度指的是物体的移动速度。动力学的普遍定理之一。动量定理的内容为：物体在一个过程始末的动量变化量等于它在这个过程中所受力的冲量（用字母I表示），即力与力作用时间的乘积，数学表达式为FΔt=mΔv。简介动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。动量守恒定律由空间平移不变性推出，能量守恒定律由时间平移不变性推出，而角动量守恒定律则由空间的旋转对称性推出。

一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。动量守恒定律由空间平移不变性推出，能量守恒定律由时间平移不变性推出，而角动量守恒定律则由空间的旋转对称性推出。 动量守恒定律 动力学的普遍定理之一。动量定理的内容为：物体在一个过程始末的动量变化量等于它在这个过程中所受力的冲量(用字母I表示)，即力与力作用时间的乘积，数学表达式为FΔt=mΔv。公式中的冲量为所有外力的冲量的矢量和。动量定理是一个由实验观测总结的规律，也可由牛顿第二定律和运动学公式推导出来，其物理实质也与牛顿第二定律相同，这也意味着它仅能在经典力学范围内适用。 而与动量定理相关的定律——动量守恒定律，大到接近光速的高速，小到分子原子的尺度，它依然成立。动量守恒定律的定义为：如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零，那么这个系统的总动量保持不变。由此可见，动量定理和动量守恒定律是两个不同的概念，不能混为一谈。 1.动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，是一个实验规律，也可用牛顿第三定律结合动量定理推导出来。 2.相互间有作用力的物体系称为系统，系统内的物体可以是两个、三个或者更多，解决实际问题时要根据需要和求解问题的方便程度，合理地选择系统。

动量守恒定律条件：1、系统不受外力或者所受合外力为零；2、系统所受合外力虽然不为零，但系统的内力远大于外力时，如碰撞、爆炸等现象中，系统的动量可看成近似守恒；3、系统总的来看不符合以上条件的任意一条，则系统的总动量不守恒。但是若系统在某一方向上符合以上条件的任意一条，则系统在该方向上动量守恒。动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。最初它们是牛顿定律的推论，但后来发现它们的适用范围远远广于牛顿定律，是比牛顿定律更基础的物理规律，是时空性质的反映。动量守恒定律特点矢量性动量是矢量。动量守恒定律的方程是一个矢量方程。通常规定正方向后，能确定方向的物理量一律将方向表示为“＋”或“－”，物理量中只代入大小：不能确定方向的物理量可以用字母表示，若计算结果为“＋”，则说明其方向与规定的正方向相同，若计算结果为“－”，则说明其方向与规定的正方向相反。瞬时性动量是一个瞬时量，动量守恒定律指的是系统任一瞬间的动量和恒定。因此，列出的动量守恒定律表达式m1v1+m2v2+…＝m1v1ˊ＋m2v2ˊ＋…，其中v1，v2…都是作用前同一时刻的瞬时速度，v1ˊ，v2ˊ都是作用后同一时刻的瞬时速度。以上内容参考：百度百科——动量守恒定律

只要合外力为0则机械能守恒，如果不受外力作用则动量守恒

有能量就动能定理被

动量：在系统不受外力的情况下守恒动能：在外力不做功的情况下守恒这些东西老师会总结的阿！

物体之间发生相互作用的过程中,如果没有外力作用,那幺相互作用的物体的总动量保持不变,这就是动量守恒定律.它的适用条件是相互作用的物体不受外力,当然,世界上物体不受外力的情况是不存在的.应用动量守恒定律的主要是如下三种情况： （1）系统受到的合外力为零. （2）系统所受的外力比相互作用力（内力）小的多.以至可以忽略外力的影响. （3）系统总体上不满足动量守恒定律,但是在某一特定的方向上,系统不受外力,或所受的外力远小于内力,则系统沿这一方向的分动量守恒

动量守恒和动能守恒联立M1v1+m2v2=m1v1"+m2v2"，1/2M1v1^2+1/2m2v2^2=1/2m1v1"^2+1/2m2v2"^2，解v1" 和 v2"。这个简便算法可以适用于任何直线上的弹性碰撞动量守恒程：m1v1+m2v2=m1v1"+m2v2"(1)，能量守恒方程：0.5m1vi^2+0.5m2v2^2=0.5m1v1"^2+0.5m2v2"^2(2)。(1)式移得：m1(v1-v1")=m2(v2"-v2) …(3)，(2)式移项得：m1(v1-v1")(v1+v1")=m2(v2"-v2)(v2"+v2) …(4)，用(4)式除以(3)式,得v1+v1"=v2"+v2 …(5)。扩展资料：动量是一个瞬时量，动量守恒定律指的是系统任一瞬间的动量和恒定。因此，列出的动量守恒定律表达式m1v1+m2v2+…=m1v1ˊ+m2v2ˊ+…，其中v1，v2…都是作用前同一时刻的瞬时速度，v1ˊ，v2ˊ都是作用后同一时刻的瞬时速度。只要系统满足动量守恒定律的条件，在相互作用过程的任何一个瞬间，系统的总动量都守恒。动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。

动量守恒定律，是最早发现的一条守恒定律，它渊源于十六、七世纪西欧的哲学思想，法国哲学家兼数学、物理学家笛卡儿，对这一定律的发现做出了重要贡献。 观察周围运动着的物体，我们看到它们中的大多数终归会停下来。看来宇宙间运动的总量似乎在养活整个宇宙是不是也像一架机器那样，总有一天会停下来呢？但是，千百年对天体运动的观测，并没有发现宇宙运动有减少的现象，十六、七世纪的许多哲学家都认为，宇宙间运动的总量是不会减少的，只要我们能够找到一个合适的物理量来量度运动，就会看到运动的总量是守恒的，那么，这个合适的物理量到底是什么呢？ 法国的哲学家笛卡儿曾经提出，质量和速率的乘积是一个合适的物理量。速率是个没有方向的标量，从第三节的第一个实验可以看出笛卡几定义的物理量，在那个实验室是不守恒的，两个相互作用的物体，最初是静止的，速率都是零，因而这个物理量的总合也等于零；在相互作用后，两个物体都获得了一定的速率，这个物理量的总合不零，比相互作用前增大了。 后来，牛顿把笛卡儿的定义略作修改，即不用质量和速率的乘积，而用质量和速度的乘积，这样就得到量度运动的一个合适的物理量，这个量牛顿叫做“运动量”，现在我们叫做动量，笛卡几由于忽略了动量的矢量性而没有找到量度运动的合适的物理量，但他的工作给后来的人继续探索打下了很好的基础

动量守恒定律条件是：系统受到的合外力为零。系统所受的外力比相互作用力（内力）小的多。以至可以忽略外力的影响。系统总体上不满足动量守恒定律，但是在某一特定的方向上，系统不受外力，或所受的外力远小于内力，则系统沿这一方向的分动量守恒。适用范围：动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既适用于宏观物体，也适用于微观粒子；既适用于低速运动物体，也适用于高速运动物体，它是一个实验规律，也可用牛顿第三定律和动量定理推导出来。动量守恒是最早发现的一条守恒定律。如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零，那么这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。在某些实际问题中，一个系统所受外力和不为零，内力也不是远大于外力，但外力在某个方向上的投影为零，那么在该方向上可以说满足动量守恒的条件。系统某一方向上不受外力或受外力的矢量和为零；或外力远小于内力，则该方向上动量守恒。

没有可比性。一个是动量，一个是能量。

动量守恒公式：m1v1+m2v2=m1v3+m2v4。动量守恒的条件系统没有内力或虽有内力但不受外力，或系统所受合外力为零；系统所受外力和不为零，内力也不是远大于外力，但外力在某个方向上的投影为零，那么在该方向上可以说满足动量守恒的条件。相互作用的时间极短，相互作用的内力远大于外力，如碰撞或爆炸瞬间，外力可忽略不计，可以看作系统的动量守恒。系统某一方向上不受外力或受外力的矢量和为零，或外力远小于内力，则该方向上动量守恒。动量守恒，是最早发现的一条守恒定律。如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零那么这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既适用于宏观物体，也适用于微观粒子，既适用于低速运动物体，也适用于高速运动物体，它既适用于保守系统，也适用于非保守系统。动量守恒公式：m1v1+m2v2=m1v3+m2v4，v1表示碰撞前m1的速度，V2表示碰撞前m2的速度，v3表示碰后m1的速度，v4表示碰撞后m2的速度。

动量守恒定律的解释 物理学中的 重要 定律 之一 。物体系在不受外力作用或所受合外力为零时，系统的总动量保持不变。物体系所受外力不为零，但在某一方向上外力的分力为零时，总动量在该方向上的分量保持不变。 词语分解 动量的解释 表示 运动 物体运动特性的一种物理量,它的方向和物体运动的方向相同。它的大小等于运 动物 体的质量和 速度 的乘积

一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律.写成表达式就是p1=p2m1v1=m2v2

有条公式是(1)mu+Mv=mx+My(2)muu/2+Mvv/2=mxx/2+Myy/2根据（1）（2）可以推导出u-v=y-x解：第一个式子移项变成m(u-x)=M(y-v)第二个式子移项变成0.5m(u^2-x^2)=0.5M(y^2-v^2)把第二个式子左右两边分别除以第一个式子左右两边就得到：u+x=y+v移项就得到：u-v=y-x了。

在某一方向上物体不受外力或合外力为0

准确理解动量守恒定律的八性晋江南侨中学 付剑仁动量守定律内容是高考热点，学生掌握其内容实质有时不到位，使在应用时总感到困难或出错。要准确地理解动量守恒定律内容，应该要把握其八性，即条件性、普适性、任意性、矢量性、独立性、近似性、同时性、一致性。动量守恒定律内容是：一个系统不受外力或者所受合外力之和为零，这个系统的总动量保持不变。表达式为：m1v1 + m2v2 +……+ mnvn =m1 v1′+ m2 v2′+……+ mn vn′一：条件性，普适性任何物理定律都有其适用条件和适用范围，这是我们学习定律时的一个重要方面。对于动量守恒定律，其适用条件是：系统合外力为零或不受外力（在此要明确内力与外力区别）；其适用范围是：小到微观粒子，大到天体，不论是什么性质的相互作用力，即使对相互作用力的情况还了解得不太清楚，还有速度大到光速都适用，可以用“宏观低速，微观高速”来概括其适用范围即普遍适用。（有些人认为既然是普遍适用，也就不存在适用范围，这是错误的。） 二、任意性“这个系统总动保持不变”由于我们应用时常常利用几个确定状态，使一些同学们理解具有一定的片面性，认为就是这几状态保持不变，其实在满足条件下任意时刻的总动量（大小、方向）是不变的。应用时常常确定某状态或稳定后的状态，有时应用其判断动量不守恒是一个很好的方法。如图所示。在光滑的水平面上有木块A和B，质量分别为mA、mB它们的上表面粗糙，今有一小铁块C以初速度V0沿两木块上表面擦过，C铁块的质量为mC，最后C铁块滑离了B，（1）C滑上A时的A、B、C的总动量？（2）在C滑到A的中点时C的速度为VC1，A的速度为VA1求此时A、B、C的总动量（3）若C滑离A时A的速度为VA2，C的速度为VC2，求C滑离A时，A、B、C的总动量？（4）C滑到B的中点时C的速度为VC3 B的速度为VB3求此时A、B、C的总动量？（5）C滑离B时C的速度为VC4而B的速度为VB4求C滑离B时。（6）以上五个时刻对A、B、C三物块构成的系统来说其总动量是否相同？（7）当C滑到A或B中的任何位置时A、B、C的总动量是否会变化？分析与解：（1）在C则滑上A时，A、B由于惯性其速度仍然为0。所以此时系统的总动量为p1=mCV0（2）在C滑到A的中点时，A受到C的摩擦力向前加速，由于B在A的前面使A、B间相互挤压而没有发生相对运动具有相同速度即此时VB1=VA1，所以此时系统的总动量为p2= mA VA1+mBVB1 +mCVC1（3）在C滑离A时，B与A接触无相互挤压具有相同的速度即VB2=VA2，所以此时系统的总动量为p2=mAVA2+mBVB2+mCVC2（4）C滑离A后A受到的合外力为零，由牛顿第一定律可知此后A做匀速直线运动，速度大小为VA2。所以此时A、B、C的总动量为p3=mAVA2+mBVB3+mCVC3（5）C滑离B时A的速度仍为VA2所以此时A、B、C的总动量为p4=mAVA2+mBVB4+mCVC4（6）以上五个时刻对A、B、C三物块构成的系统来说其总动量相同，因为系统所受合外力为零。（7）当C滑到A或B中的任何位置时A、B、C的总动量是不变化的，因为此过程中系统所受合外力为零。三、矢量性因为总动量是系统中各物体动量的矢量和，所以这是一个矢量方程，只要系统所受合外力为零，无论是直线上，平面、空间中动量都不变的，不过在高中阶段要求在同一直线上的动量守恒定律的应用，故掌握同一直线上的矢量运算方法是正确应用动量守恒定律解题的基础。四、独立性有时系统所受的合外力不为零，即动量不守恒，但系统在某方向上合外力为零（特别是互相垂直的两方向一方向合力为零，另一方向上合力不为零），则系统就该方向上动量保持不变。动量守恒定律的独立性的成立基于力的独立性这一基础。所示，一质量为M的小车以v1速度在光滑的水平面上运动，一质量m为速度为v2的物体，以俯角为的方向落到车上并陷于车中的砂内，此后车速度变为多少？分析与解：小球和车子组成的系统在陷入车中的过程中（因小球在竖直方向上做减速运动）外力不为零，但系统水平方向合外力为零，所以系统水平方向量守恒。取车子运动方向为正方向，因为车子与小球组成的系统水平方向动量守，所以有：mv2cosθ+M v1=(M+m) v解得：五、近似性近似性是高中阶段定量计算应用较多的情况，近似性是源于系统相互作用时间短，相互作用时内力大，合外力虽不为零但仍可以应用动量守恒定律解题，这是因为这样应用结果产生的误差是极小的，而给我们计算带来了巨大的简化。下面加于证明， 设系统有两个物体m1、m2相互作用 设m2 对m1的作用力为F21，作用时间为t1，设m1 对m2的作用力为F12，作用时间为t2，m1受到除F21外的其它力的合力为F1 ，m2受到除F12外的其它力的合力为F2，且F21 >>F1和F12 >>F2 ，对在m1、m2相互作用过程中应用动量定理 对m1应用动量定理：（F21 + F1 ）t1＝m1 v1′－m1v1 ⑴ 对m2应用动量定理：（F12 + F2 ）t2＝m2 v2′－m2v2 ⑵ 在⑴⑵的左边（F21 + F1 ）t1，（F12 + F2 ）t2，由于F21>>F1和F12 >>F2，由平行四边形定则可知F1和F2可以不计即可近似地转化为：F21 t1＝m1 v1′－m1v1 （3）F12 t2＝m2 v2′－m2v2 （4）由牛顿第三定律可知：F21＝－F12 ；t1=t2 即 F21 t1=t2＝－F12t2 （5） 由（3）（4）（5）式得： m1 v1′－m1v1＝m2 v2′－m2v2 由此得到： m1v1+m2v2 =m1 v1′+m2 v2′ （6）（6）式说明这种情况下尽管F1 与F2合力（即系统所受的合外力）不为零总动量保持不变，这就是近似性。在碰撞现象和爆炸现象中其系统内的物体间的相互作用力巨大且作用时间短满足近似性要求，故遇到碰撞和爆炸现象时都可以应用动量守恒定律解题，而不用判断动量守恒条件是否成立。六、同时性，一致性由动量守恒定律表达式为：m1v1 + m2v2 ……+ mnvn = m1 v1′+ m2 v2′ ……+ mn vn′等式左边有n个速度，右边也有n个速度，其间还有n个质量，由于质量不变性（除高速运动物体外），而速度具有相对性：即物体的运动总是相对某一参考系来说的，对不同的参考系同一物体的运动速度会不同，所以要正确应用动量守量定律，这2n个速度必须是相对同一参考系，即为一致性。左边n个速度必须是同一时刻，右边n个速度也必须是与左边时刻不同的同一时刻，这就是同时性，在应用动量守恒定律解题时同时必然要考查，属基本要求。而一致性的要求较高，在高考中不做要求。一般地在考查动量守恒定律的一致性时对同时性的理解也提高了要求。例：如图，在质量为M的小车的最右端站着一个质量为m的人，人和车以共同的速度 v0向左运动。若人水平向右以相对车的速度μ跳离小车，求人跳离小车后小车的速度？ 有不少同学这样解答：设人跳离小车后小车的速度为v （即v车→地），取 v0（即v0人车→地）方向为正则v人→地= v0-μ由动量守恒定律可得：（m+M）v0 =M v+mv人→地即（m+M）v0=M v+m（v0-μ）解得v= v0+ mμ/M这种解法是错误的，此过程体现了对同时性没有正确理解和应用，人跳离车前的时刻，人和车速度都为v0，而μ是人跳离车时对车的速度，根据同时性这时μ一定是相对人跳离车时车的速度即是所求的车速，而μ绝不是相对跳离前的车速，这样违背了动量守恒定律的同时性。所以正确解法为：设人跳离小车后小车的速度为v （即v车→地），取 v0（即v0人车→地）方向为正则v人→地= v -μ由动量守恒定律可得：（m+M）v0 =M v + mv人→地即（m+M）v0=M v+m（v -μ）解得v= v0+ mμ/(M+m)下面留一道题思考以对同时性和一致性有进一步理解。 有3个人质量均为m的人，站在质量为M、正以速度v0前进的车厢中，如果忽略车厢与地面间的摩擦力，计算以下各种情况下，车厢的速度的大小：（1）3人均以对地的相同ν，向车速的反方向共同跳出和依次跳出；（2）3人均以对车的相同速度μ，向车速反方向共同跳出和依次跳出

问题一：动量守恒定律是什么,怎么得到的? 就是牛顿用一个球撞击另一个球。然后讲了什么动量的，但是当时并没有推出公式。 公式是后人根据牛顿的研究推导出来的。 推导过程如下： 以两球碰撞为例：光滑水平面上有两个质量分别是m1和m2的小球，分别以速度v1和v2（v1>v2）做匀速直线运动。当m1追上m2时，两小球发生碰撞，设碰后二者的速度分别为v1，v2。 设水平向右为正方向，它们在发生相互作用（碰撞）前的总动量：p=p1+p2=m1v1+m2v2，在发生相互作用后两球的总动量：p=p1+p2=m1v1+m2v2。 设碰撞过程中两球相互作用力分别是F1和F2，力的作用时间是。根据牛顿第二定律，碰撞过程中两球的加速度分别为： a1＝F1/m1 a2＝F2/m2 根据牛顿第三定律，大小相等，方向相反，即：F1=-F2 所以：m1a1=m2a2 碰撞时两球之间力的作用时间很短，用△t表示，这样加速度与碰撞前后速度的关系就是： a1＝（v′1-v1）/△t a2＝（v′2-v2）/△t， 代入上式，整理后可得： m1v′1+m2v′2＝m1v1+m2v2 或写成：P′1+P′2＝P1+P2 即：P′＝P 这表明两球碰撞前后系统的总动量是相等的。 不懂可追问，望采纳。 问题二：动量守恒定律的定义是什么？ 动量，即物体的质量和速度的乘积，用来描述运动物体的作用效果，是物体机械运动的量度。 动量p=mv，单位取决于质量的单位和速度的单位。在国际单位制中，动量的单位是kgu30fbm/s。 动量具有矢量性、瞬时性和相对性三个性质。动量的方向即速度的方向，而动量定义中的速度即瞬时速度，因此，动量是状态量。由于物体的运动速度与参考系的选取有关，所以物体的动量也与参考系的选取有关，通常情况下以地面为参考系。 动量守恒定律：相互作用的物体系统若不受外力作用，或所受外力之和为零，则系统总动量保持不变。 数学表达式： 1.p=p"(系统相互作用前总动量p等于相互作用后总动量p") 2.△p=0(系统总动量增量为零) 3.△p1=-△p2(相互作用的两个物体组成的系统，两物体动量增量大小相等方向相反) 4.m1v1+m2v2=m1v1"+m2v2"(相互作用的两个物体组成系统，前动量和等于后动量和) 成立条件： 1.系统不受外力或系统所受外力的合力为零 2.系统所受的外力的合力虽不为零，但比系统内力小得多，如碰撞问题中的摩擦力，爆炸过程中的重力等，外力比起相互作用内力来小得多，可近似认为系统的总动量守恒。 3.系统所受外力的合力虽不为零，但在某个方向上的分量为零，则在该方向上系统的总动量的分量保持不变。 1.弹性碰撞：碰撞过程中不但系统的总动量守恒，而且碰撞前后的动能也守恒。一般地两个硬质小球间的碰撞，就很接近弹性碰撞。 2.非弹性碰撞：碰撞中动能不守恒，只满足动量守恒。两物体间的碰撞一般是非弹性碰撞。 3.完全非弹性碰撞：两个物体碰后合为一体，具有共同的速度，满足动量守恒定律，但动能损失最大。 问题三：什么时候用动量守恒定律 动量守恒定律适用条件： 1、系统不受外力或系统所受的外力的合力为零。 2、系统所受外力的合力虽不为零，但比系统内力小得多。 3、系统所受外力的合力虽不为零，但在某个方向上的分力为零，则在该方向上系统的总动量保持不变――分动量守恒。 4、在某些实际问题中，一个系统所受外力和不为零，内力也不是远大于外力，但外力在某个方向上的投影为零，那么在该方向上也满足动量守恒的条件。 问题四：什么时候用动量守恒定律 系统的合外力为零，或者系统内力远大于合外力的情况，可以使用动量守恒定律。 问题五：动量守恒定律是什么？ 动量守恒定律 质点系受合外力矢量合为零，则体系动量守恒。 问题六：什么是动量守恒定律？公式是什么 一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。 动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，是一个实验规律，也可用牛顿第三定律结合动量定理推导出来。 相互间有作用力的物体系称为系统，系统内的物体可以是两个、三个或者更多，解决实际问题时要根据需要和求解问题的方便程度，合理地选择系统。 表达形式可以有多种：P=P" 碰撞前的总动量等于碰撞后的总动量m1v1+m2v2=m1v1"+m2v2"m1(v1"-v1)=-m2(v2"-v2)即ΔP1=-ΔP2

动量守恒定律：如果物体系受到的合外力为零，则系统内各物体对任意两个物体组成的系统，不管其速度方向如何，只要在同一条直线上，动量定恒定律可表示为：　　式中和分别是两个物体的质量，和分别是它们原来的速度，和分别是它们相互作用后的速度．注意：　　（1）动量守恒定律的适用条件是：两个或几个物体组成的系统所受外力（即系统之外的其他物体对系统内任一物体的作用力）的合力为零，或是可以忽略．只有在这个条件下系统的总动量才守恒；　　（2）动量守恒定律是自然界最重要最普遍的规律之一，大到星球的宏观系统，小到基本粒子的微观系统，无论系统内各物体之间相互作用是什么力，如万有引力、弹力、摩擦力、电力、磁力、核力等，只要满足上述适用条件，动量守恒定律都是适用的．　　（3）动量是矢量，动量守恒定律是矢量方程式，必须按矢量法则进行运算．　　（4）动量守恒定律和牛顿运动定律是完全一致的，但当系统内受力情况不明，或互相作用为变力时，用牛顿第二定律计算很繁杂，而动量定恒定律只管发生相互作用前、后的状态，而不必过问相互作用的细节，因而避免了直接运用牛顿定律的困难，使问题简化．动量的矢量和保持不变。

动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。最初它们是牛顿定律的推论， 但后来发现它们的适用范围远远广于牛顿定律，是比牛顿定律更基础的物理规律， 是时空性质的反映。其中，动量守恒定律由空间平移不变性推出，能量守恒定律由时间平移不变性推出，而角动量守恒定律则由空间的旋转对称性推出。定律特点矢量性动量是矢量。动量守恒定律的方程是一个矢量方程。通常规定正方向后，能确定方向的物理量一律将方向表示为“+”或“-”，物理量中只代入大小：不能确定方向的物理量可以用字母表示，若计算结果为“+”，则说明其方向与规定的正方向相同，若计算结果为“-”，则说明其方向与规定的正方向相反。瞬时性动量是一个瞬时量，动量守恒定律指的是系统任一瞬间的动量和恒定。因此，列出的动量守恒定律表达式m1v1+m2v2+…=m1v1ˊ+m2v2ˊ+…，其中v1，v2…都是作用前同一时刻的瞬时速度，v1ˊ，v2ˊ都是作用后同一时刻的瞬时速度。只要系统满足动量守恒定律的条件，在相互作用过程的任何一个瞬间，系统的总动量都守恒。在具体问题中，可根据任何两个瞬间系统内各物体的动量，列出动量守恒表达式。相对性物体的动量与参考系的选择有关。通常，取地面为参考系，因此，作用前后的速度都必须相对于地面。普适性它不仅适用于两个物体组成的系统，也适用于多个物体组成的系统；不仅适用于宏观物体组成的系统，也适用于微观粒子组成的系统。适用范围动量守恒定律是自然界最普遍、最基本的规律之一。不仅适用于宏观物体的低速运动，也适用与微观物体的高速运动。小到微观粒子，大到宇宙天体，无论内力是什么性质的力，只要满足守恒条件，动量守恒定律总是适用的。适用条件1.系统不受外力或者所受合外力为零；2.系统所受合外力虽然不为零，但系统的内力远大于外力时，如碰撞、爆炸等现象中，系统的动量可看成近似守恒；3.系统总的来看不符合以上条件的任意一条，则系统的总动量不守恒。但是若系统在某一方向上符合以上条件的任意一条，则系统在该方向上动量守恒。

　　物理的学习需要的不仅是大量的做题，更重要的是物理知识点的累积。 　　 知识点概述 　　动量守恒定律是自然界中普通适用的规律，既适用宏观低速运动的物体，也适用微观高速运动的粒子。大到宇宙天体间的相互作用，小到微观粒子的相互作用，无不遵守动量守恒定律，它是解决爆炸、碰撞、反冲及较复杂的相互作用的物体系统类问题的基本规律。 　　 知识点总结 　　掌握动量守恒定律及其推导过程、适用条件;能应用动量守恒定律解决物理问题，只限于一维的情况。知道弹性碰撞和非弹性碰撞;知道反冲运动;会应用动量守恒定律和能量守恒定律关系处理简单的碰撞和反冲运动问题。只限于一维碰撞的相关问题。 　　1.动量：动量是状态量，因为v是状态量，动量是矢量，其方向与物体运动方向相同。 　　2.动量的变化Δp是矢量，其方向与速度的变化Δv的方向相同。 　　求解方法：求解动量的变化时遵循平行四边形定则。 　　(1)若初末动量在同一直线上，则在选定正方向的前提下，可化矢量运算为代数运算。 　　(2)若初末动量不在同一直线上，则运算遵循平行四边形定则。 　　3. 动量守恒定律 　　⑴内容：一个系统不受外力或者所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变. 　　⑵适用范围：动量守恒定律是自然界中普通适用的规律，既适用宏观低速运动的物体，也适用微观高速运动的粒子。大到宇宙天体间的相互作用，小到微观粒子的.相互作用，无不遵守动量守恒定律，它是解决爆炸、碰撞、反冲及较复杂的相互作用的物体系统类问题的基本规律。 　　⑶动量守恒的条件为：①充分且必要条件：系统不受外力或所受合外力为零 　　② 近似守恒：虽然系统所受外力之和不为零，但系统的内力远远大于外力，此时外力可以忽略不计。如：碰撞和爆炸。 　　③某一方向上动量守恒：虽然系统所受外力之和不为零，但系统在某一方向上的外力之和为零，则该方向上的动量守恒。 　　4. 动量守恒定律的表达式 　　(1) p=p/意义：系统相互作用前的总动量p等于相互作用后的总动量p" (从守恒的角度列式). 　　(2)p =p/-p=0意义：系统总动量的增量等于零(从增量角度列式). 　　(3)对相互作用的两个物体组成的系统： 　　①p1+p2=p1/ +p2/ 或者m1v1 +m2v2=m1v1/+m2v2/意义：两个物体作用前的动量的矢量和等于作用后的动量的矢量和. 　　②p1/-p1=一(p2/-p2)或者p1=一p2或者p1+p2=0 　　意义：两物体动量的变化大小相等，方向相反. 　　5. 弹性碰撞与非弹性碰撞 　　形变完全恢复的叫弹性碰撞;形变完全不恢复的叫完全非弹性碰撞;而一般的碰撞其形变不能够完全恢复。机械能不损失的叫弹性碰撞;机械能损失最多的叫完全非弹性碰撞;而一般的碰撞其机械能有所损失。 　　6.碰撞过程遵守的规律——应同时遵守三个原则 　　 常见考点考法 　　各种题型都可以出现。重点是动量守恒定律及其应用。有时还与动能定理、机械能守恒定律知识做简单结合命题。常考查碰撞问题、人船问题、子弹打木块问题等实际过程动量守恒定律的应用;核反应是本考点考查的另一个主要问题，但都不复杂。 　　 常见误区提醒 　　应用动量守恒定律解题时要注意“四性” 　　1.矢量性:对于作用前后物体的运动方向都在同一直线上的问题,应选取统一的正方向,凡是与选取正方向相同的动量为正,相反为负.若方向未知,可设为与正方向相同列动量守恒方程,通过解得结果的正负判定未知量的方向. 　　2.同时性:动量是一个瞬时量,动量守恒指的是系统任一瞬时的动量守恒,列方程m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′时,等号左侧是作用前(或某一时刻)各物体的动量和,等号右侧的是作用后(或另一时刻)各物体的动量和,不同时刻的动量不能相加. 　　3.相对性:由于动量大小与参考系的选取有关,因此应用动量守恒定律时,应注意各物体的速度必须是相对于地面的速度. 　　4.普适性:它不仅适用于两个物体所组成的系统;也适用于多个物体组成的系统,不仅适用于宏观物体组成的系统,也适用于微观粒子组成的系统.

这个用于碰撞问题，内容很简单，他们都讲了，但题目有些变态，用用就理解，慢慢来，不用急

如果一个系统不受外力或所受外力的矢量和为零,那么这个系统的总动量保持不变,这个结论叫做动量守恒定律.动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一,它既适用于宏观物体,也适用于微观粒子；既适用于低速运动物体,也适用于高速运动物体,它是一个实验规律,也可用牛顿第三定律和动量定理推导出来. 3.动量守恒的数学表述形式：　　(1)p=p′.　　即系统相互作用开始时的总动量等于相互作用结束时(或某一中间状态时)的总动量； 　　(2)Δp=0.　　即系统的总动量的变化为零.若所研究的系统由两个物体组成,则可表述为：　　m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′(等式两边均为矢量和) 　　(3)Δp1=－Δp2.　　即若系统由两个物体组成,则两个物体的动量变化大小相等,方向相反,此处要注意动量变化的矢量性.在两物体相互作用的过程中,也可能两物体的动量都增大,也可能都减小,但其矢量和不变.

能量守恒定律公式大全动量和冲量： 动量： P = mV 冲量：I = F t！动量定理： 物体所受合外力的冲量等于它的动量的变化。 公式： F合t = mv" 一mv (解题时受力分析和正方向的规定是关键)！动量守恒定律：相互作用的物体系统，如果不受外力，或它们所受的外力之和为零，它们的总动量保持不变。 （研究对象：相互作用的两个物体或多个物体）公式：m1v1 + m2v2 = m1 v1‘+ m2v2"或uf044p1 =一uf044p2 或uf044p1 +uf044p2=O 适用条件：（1）系统不受外力作用。 （2）系统受外力作用，但合外力为零。（3）系统受外力作用，合外力也不为零，但合外力远小于物体间的相互作用力。（4）系统在某一个方向的合外力为零，在这个方向的动量守恒。功 ： W = Fs cosuf071 (适用于恒力的功的计算）（1） 理解正功、零功、负功 （2） 功是能量转化的量度重力的功------量度------重力势能的变化电场力的功-----量度------电势能的变化分子力的功-----量度------分子势能的变化 合外力的功------量度-------动能的变化！动能和势能： 动能： Ek = 重力势能：Ep = mgh (与零势能面的选择有关) 20 动能定理：外力对物体所做的总功等于物体动能的变化（增量）。 公式： W合= uf044Ek = Ek2 一Ek1 = 21 机械能守恒定律：机械能 = 动能+重力势能+弹性势能 条件：系统只有内部的重力或弹力做功. 公式： mgh1 + 或者 uf044Ep减 = uf044Ek增！参考资料：http://www.yipinxuetang.com/article.php?id=528

一、动量守恒定律ue0041.定律内容：一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律.ue004说明：(1)动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既适用于宏观物体，也适用于微观粒子；既适用于低速运动物体，也适用于高速运动物体，它是一个实验规律，也可用牛顿第三定律和动量定理推导出来；(2)动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。最初它们是牛顿定律的推论,但后来发现它们的适用范围远远广于牛顿定律,是比牛顿定律更基础的物理规律,是时空性质的反映。其中,动量守恒定律由空间平移不变性推出,能量守恒定律由时间平移不变性推出,而角动量守恒定律则由空间的旋转对称性推出；(3)相互间有作用力的物体系称为系统，系统内的物体可以是两个、三个或者更多，解决实际问题时要根据需要和求解问题的方便程度，合理地选择系统.2.动量守恒定律的适用条件：系统不受外力或系统所受外力的合力为零,或内力远大于外力.ue004注意：（1）区分内力和外力碰撞时两个物体之间一定有相互作用力，由于这两个物体是属于同一个系统的，它们之间的力叫做内力；系统以外的物体施加的，叫做外力。（2）在总动量一定的情况下，每个物体的动量可以发生很大变化3.动量守恒的数学表述形式：ue004(1)p＝p′.即系统相互作用开始时的总动量等于相互作用结束时(或某一中间状态时)的总动量；ue004(2)δp＝0.即系统的总动量的变化为零.若所研究的系统由两个物体组成，则可表述为：m1v1+m2v2＝m1v1′+m2v2′(等式两边均为矢量和)；(3)δp1＝－δp2.ue004即若系统由两个物体组成，则两个物体的动量变化大小相等，方向相反，此处要注意动量变化的矢量性.在两物体相互作用的过程中，也可能两物体的动量都增大，也可能都减小，但其矢量和不变.ue004[编辑本段]二、碰撞ue0041.碰撞是指物体间相互作用时间极短，而相互作用力很大的现象.ue004在碰撞过程中，系统内物体相互作用的内力一般远大于外力，故碰撞中的动量守恒，按碰撞前后物体的动量是否在一条直线区分，有正碰和斜碰.ue004中学物理一般只研究正碰.2.按碰撞过程中动能的损失情况区分，碰撞可分为二种：ue004a.完全弹性碰撞：碰撞前后系统的总动能不变，对两个物体组成的系统的正碰情况满足：ue004m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′ue0041／2m1v12＋1／2m2v22＝1／2m1v1′2＋1／2m2v2′2(动能守恒）两式联立可得：ue004v1′＝[(m1-m2)v1+2m2v2]/(m1＋m2)=(m1-m2)v1/(m1+m2)v2′＝[(m2-m1)v2+2m1v1]/(m1＋m2)=2m1v1/(m1+m2)·若m1>>m2,即第一个物体的质量比第二个物体大得多这时m1-m2≈m1,m1+m2≈m1.则有v1"=v1v2"=2v1·若m1<<m2,即第一个物体的质量比第二个物体的质量小得多这时m1-m2≈-m2,2m1/(m1+m2)≈0.则有v1"=-v1v2"=0b．完全非弹性碰撞，该碰撞中动能的损失最大，对两个物体组成的系统满足：m1v1＋m2v2＝（m1＋m2）vue004c.非弹性碰撞，碰撞后动能有一定的损失，损失比介于前二者之间。ue004[编辑本段]三、反冲现象ue004系统在内力作用下，当一部分向某一方向的动量发生变化时，剩余部分沿相反方向的动量发生同样大小变化的现象.喷气式飞机、火箭等都是利用反冲运动的实例.若系统由两部分组成，且相互作用前总动量为零，则0＝m1v1＋m2v2，v1、v2方向相反.ue004一般为物体分离则有0=mv+(m-m)v`

1、动量守恒定律公式：Δp1=－Δp2。一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。 2、p=p′即系统相互作用开始时的总动量等于相互作用结束时（或某一中间状态时）的总动量。 3、Δp=0即系统的总动量的变化为零.若所研究的系统由两个物体组成，则可表述为：m1v1+m2v2=m1v1+m2v2（等式两边均为矢量和）。 4、Δp1=－Δp2即若系统由两个物体组成，则两个物体的动量变化大小相等，方向相反，此处要注意动量变化的矢量性.在两物体相互作用的过程中，也可能两物体的动量都增大，也可能都减小，但其矢量和不变。

动量守恒定律是经典力学中的一个基本定律，它规定在一个孤立系统中，系统内各个物体的动量之和保持不变，即在没有外力作用的情况下，系统的总动量守恒。动量守恒定律的具体表达式是：一个系统内所有物体的动量之和在相互作用之前和之后保持不变。数学表达式为：p1 + p2 + ... + pn = p"1 + p"2 + ... + p"n，其中pi为相互作用之前第i个物体的动量，p"i为相互作用之后第i个物体的动量。简单来说，动量守恒定律说明了在一个孤立系统中，物体的动量总和保持不变。这意味着如果一个物体的速度变化，那么一定有另一个物体的速度相应地发生了变化，以保持系统的总动量不变。动量守恒定律广泛应用于物理学、工程学、天文学等各个领域，是许多物理问题的基础。

一个系统不受外力或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变，这个结论叫做动量守恒定律。1、动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，是一个实验规律，也可用牛顿第三定律结合动量定理推导出来。2、相互间有作用力的物体系称为系统，系统内的物体可以是两个、三个或者更多，解决实际问题时要根据需要和求解问题的方便程度，合理地选择系统。扩展资料：动量守恒定律的定律影响：一个质点系的内力不能改变质心的运动状态。这个讨论包含三层含义：1、若一个质点系的质点原来是不动的，那么在无外力作用的条件下，这个质心的位置不变。2、若一个质点系的质心原来是运动的，那么在无外力作用的条件下，这个质点系的质心将以原来的速度做匀速直线运动。3、若一个质点在某一外力作用下做某种运动，那么内力不改变质心的这种运动，比如原某以物体做抛体运动时，突然炸成两块，那么这两块物体的质心仍然继续做原来的抛体运动。系统内力只改变系统内各物体的运动状态，不能改变整个系统的运动状态，只有外力才能改变整个系统的运动状态，所以，系统不受或所受外力为0时，系统总动量保持不变动量守恒定律是空间平移不变性的表现。在狭义相对论中，动量和能量结合在一起成为动量-能量四维矢量，动量守恒定律也与能量守恒定律一起结合为四维动量守恒定律。

动量守恒定律的内容：物体在一个过程始末的动量变化量等于它在这个过程中所受力的冲量，即力与力作用时间的乘积，数学表达式为FΔt=mΔv。公式中的冲量为所有外力的冲量的矢量和。动量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既适用于宏观物体，也适用于微观粒子；既适用于低速运动物体，也适用于高速运动物体。动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律。相互间有作用力的物体系称为系统，系统内的物体可以是两个、三个或者更多，解决实际问题时要根据需要和求解问题的方便程度，合理地选择系统。动量守恒定律的特点1、系统不受外力或者所受合外力为零。2、系统所受合外力虽然不为零，但系统的内力远大于外力时，如碰撞、爆炸等现象中，系统的动量可看成近似守恒。3、系统总的来看不符合以上条件的任意一条，则系统的总动量不守恒。但是若系统在某一方向上符合以上条件的任意一条，则系统在该方向上动量守恒。

动量守恒定律的内容：一个相对作用的物体，若系统不受外力作用或所受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变。表达式：P1+P2=P1`+P2`或者：m1v1+m2v2=m1v1`+m2v2`.

动量守恒公式是Δp1等于负Δp2。能量守恒定律公式Q等于U加W，动量守恒定律和能量守恒定律以及角动量守恒定律一起成为现代物理学中的三大基本守恒定律，最初它们是牛顿定律的推论， 但后来发现它们的适用范围远远广于牛顿定律。动量守恒和能量守恒的特点动能定理确定研究对象，研究对象可以是一个质点单体也可以是一个系统，分析研究对象的受力情况和运动情况，是否是求解力位移与速度关系的问题，若是根据动能定理ΔW等于ΔEk列式求解，小到微观粒子大到宇宙天体，只要满足守恒条件，动量守恒定律总是适用的。即若系统由两个物体组成，则两个物体的动量变化大小相等方向相反，此处要注意动量变化的矢量性，在两物体相互作用的过程中，也可能两物体的动量都增大也可能都减小，但其矢量和不变，动量守恒定律是自然界最普遍最基本的规律之一。

连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的具体表述形式 伯努利方程是理想流体定常流动的动力学方程,意为流体在忽略粘性损失的流动中,流线上任意两点的压力势能、动能与位势能之和保持不变. 动量方程是动量守恒定律在流体力学中的表达式

动量守恒的一个重要条件就是系统不用外力作用，很明显那根杆是固定在支点上的，肯定会受到外力作用，所以不守恒。而角动量守恒的条件是系统受到外力的合力矩为0。可以看出支点对杆的力是通过支点的，力臂为0，所以力矩为0。因此角动量是守恒的。

瞎说支撑点难道不可以移动吗臭理论

花样滑冰单脚点冰原地转圈。运动员伸开手臂则转速变慢，收缩手臂则转速变快。直升飞机的尾翼，旋转的陀螺导弹的导航

在航母的内部有大型转动的轴承 所以大型舰只才不怕风浪。。 我想强调一点请你不要诋毁芒果台，它真的很不错，，在获得开心的同时又能学到很多东西。。谢谢

L=mvr ，卫星转动的时候有能量损失，看角动量是否守恒关键看vr是否变化，m是定值么。这个用高中学的知识就可以很好解决。万有引力提供向心力，mv平方/r = kMm/r平方，vr=kM/v，这个不是常量，v是随能量损失变大的（半径变小），所以角动量是变小的 。也可以这么理解，卫星能量减小必然是因为太空中受到切向的阻碍，也就使得角动量减小。

刚体角动量守恒是指在没有外力矩作用下，刚体的总角动量保持不变。以下是刚体角动量守恒的条件：系统闭合：刚体角动量守恒要求整个系统是一个封闭系统，即没有外部物体对系统施加力矩或扭矩。外力矩为零：除了内部相互作用力矩，刚体没有受到来自外部的力矩。这意味着在考虑刚体的角动量守恒时，需要忽略外界环境对刚体的影响。内力矩相互抵消：刚体内部各部分之间的相互作用力矩相互抵消，使得总合力矩为零。这样，刚体内部的各部分对中心轴线的贡献可以相互抵消，从而保持总角动量守恒。无摩擦：刚体与外界接触的表面之间没有摩擦力存在，以确保力矩的传递和相互抵消时不会受到额外的扰动。需要注意的是，刚体角动量守恒通常适用于理想情况下的系统，在实际情况中可能会受到一些外部因素的影响而不完全成立。但在许多物理问题中，刚体角动量守恒仍然是一个有用的近似条件。请点击输入图片描述刚体角动量守恒定律是力学中的一个重要原理，它能够帮助我们分析和解释各种运动情况，例如旋转体的平衡、碰撞过程中角动量的变化等。理解刚体角动量守恒的条件能够为物理学和工程学中的问题提供指导，并有助于我们更好地理解自然界中角动量的守恒规律。

角动量守衡你是会分析的。我们再来分析动量，垂直方向力平衡，动量守衡。水平方向:当人不动时轴的水平支持力提供向心力，力也是平衡的，动量守衡。但当人走动时，系统的惯性距改变，而角动量不变，角速度必然改变，此时就存在一个向心加速度，向心力与水平支持力不平衡，水平支持力还附加产生向心加速度，此时力不平衡，动量改变。系统动量改变，动量当然不守衡。你在分析过程中没考虑到轴的水平支持力，是你疑惑的原因，对于角动量此力始终指向原心无力距，所以不考虑它是一样的，而对于动量就不一样了。以后遇到类似问题就要全面考虑了(最好是水平竖直分别考虑以使问题简化)。祝你学习轻松愉快!

转动两个鸡蛋，几乎不能转动的、停下来较快的是生鸡蛋。因为生鸡蛋中是液态的物质，当外层液体旋转以后，内层液体因为惯性仍然保持其静止状态，内外层液体因转速不同而产生摩擦，旋转的动能因为摩擦而产生内能耗散掉了，而蛋的动能将大幅减少，所以生鸡蛋几乎无法正常转动。

一楼的回答驴唇不对马嘴，纯粹摆弄概念唬人，浪费他人时间。 对于小球碰撞刚体直杆而角动量守恒的理由阐述:对于某体系，其总力矩为0，根据角动量定理则角动量守恒。对于球杆碰撞模型，碰撞是球和杆受到的冲击力等大反向，我们以杆的悬点参考点，可以发现球和杆受力时相当参考点的位置矢量是相同的，由M=r×f，可以得出两者所受受力距等大反向，则球杆系统所受合力矩为0，那么有角动量定理，则合力矩为0，角动量守恒。

地球角动量是西风角动量。据查百度百科，地球自转根本原因是由角动量守恒原理决定的。地球也是由大量物质在其万有引力吸引下形成的，地球角动量守恒原理与西风收缩在一起时，产生自转是西风角动量。角动量是物体绕轴的线速度与其距轴线的垂直距离的乘积。每单位质量气块的绝对角动量是其相对地球的角动量和地球自转产生的角动量之和。

航天器的飞轮是一种角动量守恒装置，用来保持飞轮的空间方位，并同时为航天器提供正解的方向指示，从而辅助航天器朝正确的方向飞行。前面讲的动量交换是不是指动量在不同物体间的转移，转移后整个系统的动量维持不变，即所谓的动量守恒。

　　角动量守恒　　角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变.dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时,可知角动量不随时间变化.角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一,角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性.　　根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律.　　此原理多用于天文学,天体运行时自转不变.　　(1)单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变,若所受外力对同轴的合外力矩M为零,则该刚体对同轴的角动量是守恒的,即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ,亦即 ,因而 .这时,物体绕定轴作匀角速转动.　　(2)当物体绕定轴转动时,如果它对轴的转动惯量是可变的,则在满足角动量守恒的条件下,物体的角速度随转动惯量I的改变而变,但两者之乘积却保持不变,因而当I变大时,变小;I变小时,变大.如芭蕾舞演员表演时就是这样.　　(3)人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例.因为人,转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴,不产生力矩,M=0,故系统的角动量应始终保持不变.

钟摆对转动轴角动量守恒。因为钟摆总是围绕着一个中心值在一定范围内作有规律的摆动，所以被冠名为钟摆理论，由此得知摆钟的工作原理即是角动量守恒定律。角动量守恒是物理学的普遍定律之一，反映质点和质点系围绕一点或一轴运动的普遍规律。

由于光子的能量很小。原子吸收光子的原因是由于动量守恒的原理。当一个具有质量的粒子被一个光子击中时，由于光子的能量很小，它可以被原子吸收而不会改变原子的总动量。因此，这就是为什么原子可以吸收光子而照据动量守恒原理的原因。动量守恒定律由空间平移不变性推出，能量守恒定律由时间平移不变性推出，而角动量守恒定律则由空间的旋转对称性推出。

因为选固定点做中心的话 ，那一瞬间物体合外力是沿绳的，冲量矩为0 ，角动量守恒咯

问题一：什么是角动量 角动量是刚体力学中的概念，你可以对比质点力学中动量的概念来理解角动量的概念。 动量 是和 速度、 质量、 力 相联系的。 角动量是和 转动角速度、转动惯量、力矩 相联系的。 物体的 质量 和 速度 的乘积叫做运动物体的动量 刚体的 转动惯量和 角速度 的乘积，叫做刚体对转轴的角动量或者是叫动量矩。 质量 是物体惯性 的量度 转动惯量 是刚体转动的惯性 的量度 动量守恒定律： 运动物体如果受到的合外力为零（或不受外力的作用），则物体动量的大小和方向都保持不变。 或者说：如果物体系受到的合外力为零，则系统内各物体动量的矢量和保持不变。 刚体转动的角动量守恒定律：在刚体转动时，如果受到的外力对轴的合外力矩为零（或不受外力矩作用），则刚体对同轴的角动量保持不变。 动量矩守恒定律是一条很有用的定律。 例如：人手持铁哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的重要例子。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。当人把两臂收回抱在胸前时，转动惯量减小了，但动量矩仍保持不变，所以转动速度就变快了。 花样滑冰、体操、跳水、芭蕾舞……中许多旋转动作都应用了这一定律。 自行车行走时，车轮转动，遵从动量矩守恒定律，只有受到足够大的外力距作用时，其动量矩才会改变――改变转轴的方向，所以，车轮转动得越快，自行车越不容易倾倒。所以“定车”需要较高的技巧； 杂技演员在表演车技时常常猛蹬几下，车速快了，他才在车上作各种技巧动作。 根据动量矩守恒定律，在不受到外力绩作用时，保持它原来的转动方向，所以高速旋转的物体具有定向性。由此做成了陀螺仪，在飞机、航海、航天技术中都离不开陀螺仪。 问题二：角动量是什么？ 质量乘速度乘轴心距 角动量在物理学中是与物体到原点的位移和动量相关的物理量， 角动量在经典力学中表示为到原点的位移和动量的叉乘，通常写做L 。角动量是矢量。 L= r times p (times 表示乘,即L=r*p) 其中，r表示质点到旋转中心（轴心）的距离（可以理解为半径），L表示角动量。p 表示动量。 在不受外力矩作用时，体系的角动量是守恒的。 角动量在量子力学中与角度是一对共轭物理量。我们知道，要测量一个直线运动的物体运动快慢，可以用速度来表示，那么物体的旋转状况又用什么来衡量呢？一种办法就是用“角动量”。对于一个绕定点转动的物体而言，它的角动量等于质量乘以速度，再乘以该物体与定点的距离。物理学上有一条很重要的角动量守恒定律，它是说，一个转动物体。他的旋转速如果不受外力矩作用，它的角动量就不会因物体形状的变化而变化。例如一个芭蕾舞演员，当他在旋转过程中突然把手臂收起来的时候（质心与定点的距离变小），他的旋转速度就会加快，因为只有这常才能保证角动量不变。这一定律在地球自转速度的产生中起着重要作用。” 地球的角动量要用微积分做。 L=∫∫r（mωr）dmdr 积分区间为[0，R]，[0，m] R是地球半径，m为地球质量，ω为地球自转角速度=2π/24H 问题三：什么是角动量？ 角动量的物理意义: 如果对于某一固定点,质点所受的合外力矩为零,则此 质点对该固定点的角动量矢量保持不变.(质点角动理守恒定律) 如果一个质点系所受的合外力矩等于该质点系的角动量对时间的变化率(力矩和角动量都相对于惯性系中同一定点.)(质点系的角动量守恒定理) 因为角动量也服从守恒定律,在近代物理中其运用极其广泛. 角动量L=r×F(矢量叉乘)=r*F*sin 由角动量守恒定律可以证明开普勒第二定律:行星对太阳的径矢在相等时间内扫过相等的面积. 问题四：什么是角动量 类比即可理解： 1、线动量，linear momentum 平时说到线动量时，总是将“线”字省略了。 线动量联系的是平动 translation，也就是没有转动、振动等等； 平动中质心的运动规律跟物体内其他各点没有丝毫区别； 线动量 = 平动的惯性量度 乘以 线速度 = 质量 乘以 速度。 2、角动量，angular momentum 当物体的运动中，有转动时，平动的惯性量度就变成了转动的惯性量度； 转动的惯性量度是转动惯量； 平动的线速度就转化为角速度； 角动量 = 转动的惯性量度 乘以 角速度 = 转动惯量 乘以 角速度。 线速度的物理意义 = 单位时间内的线位移； 角速度的物理意义 = 单位时间内的角位移，就是转过了多少角度。 问题五：什么是角动量 角动量是刚体力学中的概念，你可以对比质点力学中动量的概念来理解角动量的概念。 动量 是和 速度、 质量、 力 相联系的。 角动量是和 转动角速度、转动惯量、力矩 相联系的。 物体的 质量 和 速度 的乘积叫做运动物体的动量 刚体的 转动惯量和 角速度 的乘积，叫做刚体对转轴的角动量或者是叫动量矩。 质量 是物体惯性 的量度 问题六：什么是角动量守恒？ 角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变。 dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时，可知角动量不随时间变化。 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一，角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变耿。 根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律. 此原理多用于天文学,天体运行时自转不变. 注解: （1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ，亦即 ,因而 。这时，物体绕定轴作匀角速转动。 （2）当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时，变小；I变小时，变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。 （3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。

导航仪，开普勒定律（径矢单位时间内扫过面积相等）

原来人坐在转椅上静止，整个系统的角动量为零，当伸开双臂把身体向右转时，就是一个向下的角动量，根据角动量守恒必有一个向上的角动量，所以椅子就会向左转。再比如舞蹈演员跳舞时，做旋转动作时，如果双手举起则转动加快，如果水平伸开双手则转动减慢，这也是角动量守恒的例子。

角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变。 dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时，可知角动量不随时间变化。 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一，角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性。 根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律. 此原理多用于天文学,天体运行时自转不变. 注解: （1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ，亦即 ,因而 。这时，物体绕定轴作匀角速转动。 （2）当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时，变小；I变小时，变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。 （3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。

角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变。 dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时，可知角动量不随时间变化。 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一，角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性。根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律.此原理多用于天文学,天体运行时自转不变.注解:（1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ，亦即 ,因而 。这时，物体绕定轴作匀角速转动。 （2）当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时，变小；I变小时，变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。 （3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。

角动量守恒　　角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变。 dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时，可知角动量不随时间变化。 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一，角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性。根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律.此原理多用于天文学,天体运行时自转不变.注解:（1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ，亦即 ,因而 。这时，物体绕定轴作匀角速转动。 （2）当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时，变小；I变小时，变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。 （3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。

角动量守恒实际就是力矩相等，比如八大行星离太阳越远，行星线速度越慢；其实就是力臂越长，行星受力越小。再比如一根绳子绑一个石头兜圈，同样的力气，绳子越长，石头越慢；反之，石头越快。这都和力气守恒，也是角动量守恒。再比如普通自行车后车轮，空转时很难停下来，是因为车轮各点两边力矩都相等，互相制约产生的角动量守恒，而其它摩擦力、阻力都很小，所以很难停下来。也因此汽车车轮有的上面有配重找平衡，为的是力矩相等，为的是角动量守恒。即行星角动量守恒，也就是和太阳自转产生的能量守恒，也就是行星的力矩和太阳自转能量，相符相成，或者说达到平衡，使行星永恒围绕太阳公转。

刚体定轴转动的角动量守恒定律内容如下：中文名称：刚体定轴转动的角动量守恒定律英文名称：Law of conservation of angular momentum of rigid body in rotational motion定义及摘要：刚体定轴转动的角动量守恒定律根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即M=OI=恒量在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律.注解(1)单个刚体对定轴的转动惯量保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量I应等于初始时刻的角动量Im。，亦即Im =I,因而@=@。这时，物体绕定轴作匀角速转动。(2)当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度@随转动惯量的改变而变，但两者之乘积I 却保持不变，因而当变大时，@变小;变小时，@变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。(3)人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变

角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变. dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时,可知角动量不随时间变化. 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一,角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性. 　　根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律. 　　此原理多用于天文学,天体运行时自转不变. 　　注解: 　　（1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变,若所受外力对同轴的合外力矩M为零,则该刚体对同轴的角动量是守恒的,即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ,亦即 ,因而 .这时,物体绕定轴作匀角速转动. 　　（2）当物体绕定轴转动时,如果它对轴的转动惯量是可变的,则在满足角动量守恒的条件下,物体的角速度随转动惯量I的改变而变,但两者之乘积却保持不变,因而当I变大时,变小；I变小时,变大.如芭蕾舞演员表演时就是这样. 　　（3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例.因为人,转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴,不产生力矩,M=0,故系统的角动量应始终保持不变.

角动量守恒条件是合外力矩等于零。角动量守恒定律是物理学的普遍定律之一，反映质点和质点系围绕一点或一轴运动的普遍规律。如果合外力矩零（即M外=0），则L1=L2，即L=常矢量。对一固定点o，质点所受的合外力矩为零，则此质点的角动量矢量保持不变。这一结论叫做质点角动量守恒定律。角动量守恒的具体应用：用角动量守恒推算开普勒第二定律开普勒第二定律：在相等时间内，太阳和运动着的行星的连线所扫过的面积都是相等的。行星在太阳的向心引力作用下绕日运动，所以行星受到的引力对太阳的力矩为零，那么角动量就华丽丽的守恒了，故有L=rpsinα=常数。由上述推导可之掠面速度A/t为常数，所以相同时间行星绕太阳扫过的面积相等。

角动量守恒条件是合外力矩等于零。角动量守恒定律是物理学的普遍定律之一，反映质点和质点系围绕一点或一轴运动的普遍规律。如果合外力矩零（即M外=0），则L1=L2，即L=常矢量。对一固定点o，质点所受的合外力矩为零，则此质点的角动量矢量保持不变。这一结论叫做质点角动量守恒定律。角动量守恒的具体应用：用角动量守恒推算开普勒第二定律开普勒第二定律：在相等时间内，太阳和运动着的行星的连线所扫过的面积都是相等的。行星在太阳的向心引力作用下绕日运动，所以行星受到的引力对太阳的力矩为零，那么角动量就华丽丽的守恒了，故有L=rpsinα=常数。由上述推导可之掠面速度A/t为常数，所以相同时间行星绕太阳扫过的面积相等。

角动量守恒转台的实验原理为绕定轴转动的刚体,当对转轴的合外力矩为零时,刚体对转轴的角动量守恒,此为刚体的角动量守恒定律。根据角动量定理，内力不影响系统的总角动量，因此只要外力矩为零，则系统的角动量守恒。若物体为刚体，则表现为物体绕轴具有恒定的转速。若物体是非刚体，则体系的转速与其转动惯量成反比。地球受到的来自于月球和太阳的引力经过其质心，如果不考虑潮汐力的作用，这些力的力矩为零，因此地球的自转角动量守恒，由于地球近似是一个刚体，因此表现为地球具有恒定的自转角速度。同样，地球受到太阳的引力是有心力，故它绕太阳的公转运动也满足角动量守恒的条件，这就是开普勒第二定律：地球的矢径在相等的时间内扫过的面积相等。不过地球的轨道不是圆轨道，故公转角速度不是恒定的。芭蕾舞表演者脚下受力的力矩如果足够小，她的角动量是守恒的，在她张开手臂时，转速就减小，而收拢手臂则转速增加。跳水运动员在空中飞翔过程中只受重力作用，作用点正好是人体的转动中心，因此力矩为零，故角动量守恒。若他想在空中多翻几次筋斗，则必须在这有限的时间内，尽可能提高翻转角速度，因此他必须尽可能的缩成一团以减小自身转动惯量；而入水时又要尽可能竖直向下，减小摇摆，因此就伸直全身，将转速降到最低。

运动员起跳后，围绕着质心转动，因重力通过质心轴，故其角动量L=Jω守恒。运动员在空中翻转过程中，因动作的变化导致四肢末端到质心距离的改变，使得运动员对质心的转动惯量J随之变化，因此其角速度随之变化。据L=Jω，运动员的角动量L不变，则角速度ω与转动惯量J成反比。扩展资料角动量守恒定律内容对于质点，角动量定理可表述为：质点对固定点的角动量对时间的微商，等于作用于该质点上的力对该点的力矩。这是物理学的普遍定律之一，反映质点和质点系围绕一点或一轴运动的普遍规律。如果合外力矩零（即M外=0），则L1=L2，即L=常矢量。这就是说，对一固定点o，质点所受的合外力矩为零，则此质点的角动量矢量保持不变。

角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变。 dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时，可知角动量不随时间变化。 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一，角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性。　　根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律.　　此原理多用于天文学,天体运行时自转不变.　　注解:　　（1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守恒的，即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ，亦即 ,因而 。这时，物体绕定轴作匀角速转动。 　　（2）当物体绕定轴转动时，如果它对轴的转动惯量是可变的，则在满足角动量守恒的条件下，物体的角速度随转动惯量I的改变而变，但两者之乘积却保持不变，因而当I变大时，变小；I变小时，变大。如芭蕾舞演员表演时就是这样。 　　（3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例。因为人，转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴，不产生力矩，M=0，故系统的角动量应始终保持不变。以上回答你满意么？

角动量守恒,又称角动量守恒定律 是指系统不受合外力矩或所受合外力矩为零时系统的角动量保持不变. dL/dt=r×F当方程右边力矩为零时,可知角动量不随时间变化. 角动量守恒定律是自然界普遍存在的基本定律之一,角动量的守恒实质上对应着空间旋转不变性. 　　根据刚体定轴转动的角动量定理,若刚体绕定轴转动时所受的合外力矩为零,即在刚体作定轴转动时,如果它所受外力对轴的合外力为零(或不受外力矩作用),则刚体对同轴的角动量保持不变.这就是刚体定轴转动的角动量守恒定律. 　　此原理多用于天文学,天体运行时自转不变. 　　注解: 　　（1）单个刚体对定轴的转动惯量I保持不变,若所受外力对同轴的合外力矩M为零,则该刚体对同轴的角动量是守恒的,即任一时刻的角动量 应等于初始时刻的角动量 ,亦即 ,因而 .这时,物体绕定轴作匀角速转动. 　　（2）当物体绕定轴转动时,如果它对轴的转动惯量是可变的,则在满足角动量守恒的条件下,物体的角速度随转动惯量I的改变而变,但两者之乘积却保持不变,因而当I变大时,变小；I变小时,变大.如芭蕾舞演员表演时就是这样. 　　（3）人手持哑铃在转台上的自由转动属于系统绕定轴转动的角动量守恒定律的特例.因为人,转台和一对哑铃的重力以及地面对转台的支承力皆平行于转轴,不产生力矩,M=0,故系统的角动量应始终保持不变.

高中范围学习的都是质点运动学，物体都看做质点，没有转动和形变，也就没有角动量和冲量。有关角动量守恒的问题，要到大学学习了刚体的转动才会清楚，它也是守恒的。

看单位自己想嘛，kg×m×m／s,意思就是质量乘距离乘速度呗。1千克的东西在距离旋转中心1米的位置运动速度是1米每秒时，角动量就是1这个单位。

你把简单问题复杂化，然后又考虑不全面，出现自相矛盾。角动量的守恒条件，就是合外力矩等于零。其中一种特例就是行星类，叫做有心力，对应力矩等于零，角动量守恒。按照你的分析，你只考虑到r的大小变化，会导致角动量大小变化，这个没错，但是r的方向也在变，也会导致角动量变化，两个因素累加，就会保证角动量不变。但是明显被搞复杂了。

某个方向的角动量应该是对于某个转轴来说的，所以该问题中竖直方向角动量守恒，考虑竖直方向角动量时，r应该取大小应该是到转轴的距离。向下的速度是由于下落过程中重力做功，有外力参与的过程中，角动量是不一定守恒的。而水平速度方向上仍然是守恒的，此时角动量沿竖直方向。

大学物理中角动量守恒定律的公式为：L = Iω其中，L表示角动量，I表示转动惯量，ω表示角速度。角动量是描述物体旋转运动的物理量，它的大小等于物体的转动惯量I与角速度ω的乘积，即角动量L=Iω。角动量的方向与角速度的方向相同，因此它是一个矢量量。当物体在没有外力作用下，它的角速度和转动惯量保持不变，此时称为角动量守恒。在这种情况下，如果物体的转动惯量发生改变，角速度则相应地发生改变，以保持角动量守恒。这种情况下，当物体由宽的一面旋转变为细的一面旋转时，角速度增大，而当物体由细的一面旋转变为宽的一面旋转时，角速度减小，以保证角动量守恒。学习大学物理角动量守恒公式，需要有以下几个步骤：1、学习物理基础知识。理解角动量的物理定义、角速度的概念和转动惯量的定义等基本概念。同时，需要掌握使用单位的规范，确保计算精度和准确性。2、学习角动量守恒定律的知识。掌握角动量守恒的物理原理和相关定律，深入了解角动量守恒的应用领域和实际意义。3、多做例题。进行大量的练习，从简单到复杂地解决各种相关的物理问题，例如计算质点系的角动量，利用角动量守恒定律进行周期性运动的分析等。4、认真思考，合理应用。在解决问题时，注意理解题意，分析问题的本质，运用角动量守恒定律解决问题。同时也要注意实际应用，掌握如何把角动量守恒定律应用到实际的物理问题中。5、寻求帮助。如果在学习中遇到困难，可以向老师或同学寻求帮助，或者查阅相关的学习资料和教材，加深自己的理解。

1. 角速度和速度一样是跟参考系的选取有关系的，所以选地面固定点为参考点的话D、C的角速度是不一样的，而在与B平动的参考系来看D、C的角速度是相等的。而角动量守恒和动量守恒定律类似，虽然在不同惯性系具体数值不同但在惯性系都成立的。所以你需要去验证的是角动量的定量关系而不是角速度的。2. 在角动量守恒定律里，角速度不是一个关键的概念，关键是理解角动量。所以以

惯性

角动量守恒一般用在天体运动或原子物理中，其来源似乎是开普勒第二定律（面积定律）即极短相同时间内扫过面积相同。VLsina为定值。在合力距为0时守恒，L=mvrsina.r是距参考点的距离（参考点任意）a是速度与r的夹角，可理解为动量力矩。

先从最简单的物理模型开始：前提是滑手出台子前没有向一侧甩上肢,即整体角动量为零.由于自身整体角动量为零,所以此时滑手的选择只有50-50（即标准的直飞）和shifties（翻译为漂转、漂移什么的）两个选择.所谓shiifties具体就是上半身向一个方向拧,下半身向反方向拧,然后再收回的一个过程,可将这一模型简化成双旋翼直升机的上下两组旋桨（当然只能转圆周的很小一部分）.更进一步的模型则可以加入出台子时的角动量,最复杂的则需要加入纵向的旋转（因为选手在做纵向旋转时身体会明显的收紧,想把这个模型作具体了绝对不是两个垂直转轴那么简单）.最后说两句题外话,单板运动和大多数运动一样,主要的技术来自于实践经验,很多滑手根本不会考虑什么角动量守恒但照样会作出让我们眼花缭乱的转体,此外,.楼主是抱着什么心态在知道发这种问题.个人觉得这么细化的问题出现在“知道”这个大众化的交流平台上很难得到满意的答案.

事实上，陀螺并非角动量守恒，当陀螺自转角速度方向和竖直方向有一定夹角的时候，很显然，重力对陀螺和地面的接触点的力矩不为0，因此陀螺角动量不会守恒，在这个力矩的作用下，如果陀螺还有一定的初始角速度，陀螺的角动量矢量将会绕着过地面接触点的竖直轴转动。 扩展资料 　　角动量这个时候大小不变方向在改变，因此也就存在一个变化率，如果陀螺所收到的力矩刚好等于这个变化率，陀螺在理想状态下就会稳定转动。进动的角速度也可以按照这个思路来计算，表达式为Ω=M/(Lsinθ),M是重力产生的力矩，L是陀螺自转的角动量，θ是与竖直方向偏角。

第一种情况：绳子和重力只能提供竖直方向的力，其对O点的力矩为0，故子弹撞入沙袋前后，子弹和沙袋组成的系统对O点的角动量守恒，水平方向动量守恒；设子弹质量为m，沙袋质量为M，则子弹撞入前，动能为p^2/(2m), 撞入后总动能为p^2/[2（M+m)]；而子弹撞入前后，系统总重力势能不变，故系统机械能不守恒（子弹射入沙袋，摩擦力做功产生内能）。 第二种情况：同上，系统角动量守恒。由于子弹射入杆，摩擦力做功产生内能，故机械能不守恒。至于水平方向动量，可将杆分离出来进行研究：以杆为研究对象，杆受到撞击一般在O点会有运动倾向，导致其在O点会产生作用力与反作用力（除“打击中心”虎口不受力外，子弹打在其他位置都会在O点产生水平方向效果的反作用力），故杆和子弹组成的系统一般情况由于会受到O点拥有水平方向效果的力，而动量不守恒。 第三种情况，物体在做圆周运动，动量方向不断发生改变，故动量不守恒。由于重力和绳的拉力的合力即为向心力，此力位于水平方向，且时刻指向O点，故此物关于O点的角动量守恒。除此之外，由于没有其他能量转化，系统机械能也是守恒的。

设人相对于盘的匀角速度为ωr(逆时针为正)，盘对地的角速度为ω"(顺时针为负)，系统（人和转盘）合外力矩为零，角动量（对地面）守恒：0=(ωr-ω")J1-ω".J2 , 则 ω"=ωr.j1/(J1+J2)匀角速度位移与加速度成正比θ"/θr=ω"/ωr=J1/(J1+J2)盘相对于地面转角θ"=θr.J1/(J1+J2)=2π.mR^2/(mR^2+MR^2/2)=2π.m/(m+M/2) ，顺时针人相对于地面转角θ=θr-θ"=2π-2π.m/(m+M/2)=2π(1-m/(m+M/2) ，逆时针

这个是物理上的，核物理上的一个知识点，用在核物理上天体。