物理实验：用光栅方程测光栅常数需要什么条件？

光栅方程公式：sinθ＝kλ／d。sinθ＝kλ／d或dsinθ＝kλ称为光栅公式。它表明不同波长的同级主极强出现在不同方位，长波的衍射角较大，短波的衍射角小。由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。基本信息光栅是结合数码科技与传统印刷的技术，能在特制的胶片上显现不同的特殊效果。在平面上展示栩栩如生的立体世界，电影般的流畅动画片段，匪夷所思的幻变效果。光栅是一张由条状透镜组成的薄片，当我们从镜头的一边看过去，将看到在薄片另一面上的一条很细的线条上的图像，而这条线的位置则由观察角度来决定。如果我们将这数幅在不同线条上的图像，对应于每个透镜的宽度，分别按顺序分行排列印刷在光栅薄片的背面上，当我们从不同角度通过透镜观察，将看到不同的图像。

方程：d(sinα+sinβ)=ml（l是波长）。如果光栅处于介质中：d*n（sinα+sinβ）=ml（n是折射率），一般情况下，光栅是在空气中的，故n=1；并且一般入射光会是正入射，则a=0，那么如果d<l，可以从光栅方程直接得到m只能是0，即不存在光栅衍射了。含义由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。精制的光栅，在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅，还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅，如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕，两刻痕间的光滑金属面可以反射光，这种光栅称为反射光栅。

光栅方程公式：sinθ=kλ/d。由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。光是一个物理学名词，其本质是一种处于特定频段的光子流。光源发出光，是因为光源中电子获得额外能量。如果能量不足以使其跃迁到更外层的轨道，电子就会进行加速运动，并以波的形式释放能量。如果跃迁之后刚好填补了所在轨道的空位，从激发态到达稳定态，电子就停止跃迁。否则电子会再次跃迁回之前的轨道，并且以波的形式释放能量。

如果光栅处于介质中：d*n(sinα+sinβ)=ml (n是折射率)。一般情况下,光栅是在空气中的,故n=1;并且一般入射光会是正入射,则a=0,那么如果d<l,可以从光栅方程直接得到m只能是0,即不存在光栅衍射了。光栅种类：光栅直线自复位式位移传在制作各种光栅视觉效果前，必须要先了解光栅的特性、种类、规格、厚度、尺寸、方向性等，才能仔细判别如何制作出精致的光栅影像效果，就台湾市面上常用之光栅材料做分类，可分为以下几种。印刷光栅材质：PET、PP、PVC、TPU等，PET、PP为硬质平板环保材质；PVC、TPU为软质材质。印刷光栅线数：50 LPI、60 LPI、62 LPI、75 LPI、100 LPI。光栅线数效果：50 LPI——3D、Flip——常用材料。100 LPI——3D、Flip——常用材料。

1、光栅方程的意义。 2、光栅方程的含义。 3、光栅方程的表达式是怎样的。 4、光栅方程dsinθ=kλ。1.光栅方程的意义就是透过许多市面上的动画软体，绘图软体，网页多媒体软体，产生所需要的分解图档，经由光栅视觉软体将分解图合成为光栅线数即可将平面的效果做成立体，变图的特殊效果。 2.利用光栅视觉软体把不同的图案转化成光栅线数，利用光栅折射的原理，在不同的角度呈现出不同的图案。 3.由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅。 4.一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。 5.精制的光栅，在1厘米宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。 6.这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅，还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅，如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕，两刻痕间的光滑金属面可以反射光，这种光栅称为反射光栅。

分光计光栅常数D=1000W/S(nm·mm^-1）。光栅是由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件，光栅也称衍射光栅。是利用多缝衍射原理使光发生色散（分解为光谱）的光学元件。光栅方程d（sinα±sinβ）=mλ，分光计光栅常数D=1000W/S(nm·mm^-1），S--狭缝宽度，μm；W--单色器通带宽度，nm

由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。精制的光栅，在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅， 光栅常数，是指光栅两刻线之间的距离，用d表示，包括了透光部分和不透光部分长度之和，是光栅的重要参数。 在大学物理实验中，可以用光栅来做很多光学实验，例如光谱谱线测量，衍射条纹观测，光栅常数测定等实验。 在实验当中所使用的光栅，一般光栅常数在几百个纳米左右，比如d=650nm。光栅常数一般和可见光波长差不多数量级。（可见光波长范围460-720nm)很高兴为你解答有用请采纳

没有什么要强调的吧。dsin（衍射角）=k*波长，其中d是光栅常数，就是缝距，dsin（衍射角）代表的是相邻两缝的两条平行光的光程差，如果它是波长的整数倍，则干涉相长。这个式子本是就是一个使用条件，没有什么别的条件。

相位光栅即为“衍射光栅”，光栅方程为：d??sinθ= n??λ 其中d为为两狭缝之间的间距,θ为衍射角度，n为光栅级数，λ为波长。

答：1 如果光栅处于介质中，则应该是下面的公式，带有折射率n的那个。 2 一般情况下，光栅是在空气中的，故n=1；并且一般入射光会是正入射，则a=0，那么如果d<l，可以从光栅方程直接得到m只能是0，即不存在光栅衍射了。 3衍射光栅不支持二级以上的衍射，就是指光栅常数d可能比较小，使得光栅无法形成二级及以上的衍射。衍射光栅不支持传输模式指不支持某种波长的光形成衍射，因为l可能大于d。

代入光栅方程dsinθ=kλ，可得光栅常数d,由于第四级缺级，d/b=4/1，可得缝宽。代入衍射角为90度，可以求出明纹的最大级数。具体计算过程见下图，

光栅常数d=kλ/sinθ。基本原理波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包迹面（惠更斯原理）。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。扩展资料：演算方法通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。

一般光栅方程：k*lambda=d*sin(theta-theta0) k为级次 lambda波长 d光栅常数 theta衍射角 theta0入射角

光垂直射入光栅平面上。衍射光栅是光栅的一种。它通过有规律的结构，使入射光的振幅或相位（或两者同时）受到周期性空间调制。用光栅方程测量的条件是一束平行光垂直射入光栅平面上，光波发生衍射，即可用光栅方程进行计算。在实验中，光栅常数d足够小，使各级明纹分开，能判断出，条件已经满足，可以使用光栅方程进行测量谱线波长。

条件是一束平行光垂直射入光栅平面上,光波发生衍射,即可用光栅方程进行计算.如何实现：使用分光计,光线通过平行光管射入,当狭缝位于透镜的焦平面上时,就能使射在狭缝上的光经过透镜后成为平行光.

k：条纹的级别，就是相邻两个狭缝发出的光线的光程差除以波长。

若你是高中生,那么dsinα=kλ为光栅方程,需用已知波长的平行单色光垂直照射光栅,测出第一级光谱的衍射角,解上面的方程即可算出光栅常数d

1、光栅常数的计算公式是d=kλ/sinθ。光栅常数是光栅两刻线之间的距离，用d表示，是光栅的重要参数。2、通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫光栅方程。基本原理是波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包迹面（惠更斯原理）。3、一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。

使用斜入射时的光栅方程就可以：d(sinθ+sinφ)=kλ,其中θ就是你斜入射的角度,φ是衍射角,然后算就行了!k是衍射级!

相关公式：d·sinθ= n·λ其中d为为两狭缝之间的间距,θ为衍射角度，n为光栅级数，λ为波长。以公式来描述，当衍射角θm满足关系dsinθm/λ=|m|时发生干涉加强现象，这里d为狭缝间距，即光栅常数，m是一个整数，取值为0，±1，±2，……。这种干涉加强点称为衍射极大。因此，衍射光将在衍射角为θm时取得极大，即：上式即为光栅方程。当平面波以入射角θi入射时，光栅方程写为d(sinθm+sinθi)=mλ（m=1,2,3,4.....）把数代进去算一算就可以了~

原因：在同一衍射角，光程差满足干涉加强的条件，应当出现亮条纹，但单缝衍射正好使得每一个狭缝传过来的光的亮度为零，结果，应当出现的亮条纹的亮度为零。这就是缺级。光栅衍射缺级条件：光栅常数d*sin衍射角θ=衍射级k*波长λ狭缝宽度a*sin衍射角θ=m*波长λ扩展资料光栅衍射原理：通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色；从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。以公式来描述，当衍射角θm满足关系dsinθm/λ=|m|时发生干涉加强现象，这里d为狭缝间距，即光栅常数，m是一个整数，取值为0，±1，±2，……。这种干涉加强点称为衍射极大。因此，衍射光将在衍射角为θm时取得极大，即：上式即为光栅方程。当平面波以入射角θi入射时，光栅方程写为：参考资料来源：百度百科-光栅衍射

要求光栅衍射的入射光和出射光都必须是平行光，出射光通过一个凸透镜会聚到屏上观察衍射条纹。这种条件下，才可以使用光栅方程。理论推导出光栅方程时，针对的是夫琅禾费光栅衍射。也就是要求光栅衍射的入射光和出射光都必须是平行光，出射光通过一个凸透镜会聚到屏上观察衍射条纹。这种条件下，才可以使用光栅方程。精制的光栅，在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅，还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅，如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕，两刻痕间的光滑金属面可以反射光。

1、根据光栅衍射方程φ=λ知道，光栅常数与衍射角地正弦φ成反比。用测量显微镜来测量光栅常数。2、描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。3、光栅常数，是光栅两刻线之间的距离，用d表示，是光栅的重要参数。通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。4、衍射光栅是光栅的一种。它通过有规律的结构，使入射光的振幅或相位（或两者同时）受到周期性空间调制。衍射光栅在光学上的最重要应用是作为分光器件，常被用于单色仪和光谱仪上。

http://mall.cnki.net/magazine/Article/SLXK199804019.htm

光栅常数d=a+b 缝宽是a, 缺级为d/a=2的倍数,所以级数中没有2,4,6~. 所有的这个类型的题都如此.

答案如下：1.光栅衍射中的主极大是又多缝衍射光干涉造成的，没错。2.次极大也是由于多缝衍射后的光的干涉造成的。3.光是屏幕上的暗纹，明纹，主极大，次极大，所有的光强的分布，都是由于衍射后的光强在屏幕上再次干涉产生的结果，所有你看光强公式里面，既有干涉项，也有衍射项！实际上光栅衍射的过程就是光衍射以后，再干涉形成 的，所以所有屏幕上的光强分布，都是这个作用的结果。4,暗纹的产生，所有的都是因为干涉相消造成的，比如暗纹，就是因为干涉了，光程差导致是暗纹了，这个你很容易理解。对于缺级，他的意思本身就是说，本来这个地方应该是衍射主极大的位置，就是说，这个地方本身应该有条纹存在，而且是不考虑干涉的情况下，这个地方肯定应该有条纹的。但是就是因为干涉了，所以这个地方被干涉成相消了，所以这个地方原本应该有条纹的，变成了没有条纹了，这就是缺级。不缺级的地方应该是，这个地方本来就是暗的，现在即使干涉了，他还是暗的，所以就不用缺级来说，就直接说他是暗纹。最后结论：所有的多缝衍射后的屏幕上的光强分布，包括光栅，都是衍射后，再次干涉造成的综合结果，不能单一的说这个屏幕上的某一个条纹是衍射造成的，另外一个条纹是干涉造成的，所有的条纹，所有的明暗，主极大，次极大，缺级，全部都是由于衍射条纹再次干涉形成的，没有任何条纹可以说，不是干涉造成的，或者说不是衍射造成的。

光栅效果可以分为以下几种：立体[3D]、两变[Flip]、变大变小[Zoom]、爆炸[Explosion]、连续动作[Animation]、扭转[Twist]....等，其实可以更简化分类为：立体[3D]、变图[Flip]，在变图中就涵盖所有变化的效果，这些效果可以透过许多市面上的动画软体、绘图软体、网页多媒体软体，产生所需要的分解图档，经由光栅视觉软体将分解图合成为光栅线数即可将平面的效果做成立体[3D]、变图[Flip]的特殊效果。3D Effect [立体影像]注意事项： 图层必须独立且影像完整。 图档解析度300dpi。 档案格式必须为PSD档。[CMYK、RGB]皆可。 背景图层必须出血至少1CM。 光栅也称衍射光栅。是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。光栅的狭缝数量很大，一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉，形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样，这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异，当复色光通过光栅后，不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果。 衍射光栅在屏幕上产生的光谱线的位置，可用式（a+b)(sinφ ± sinθ) = kλ表示。式中a代表狭缝宽度，b代表狭缝间距，φ为衍射角，θ为光的入射方向与光栅平面法线之间的夹角，k为明条纹光谱级数（k=0，±1，±2……），λ为波长，a+b称作光栅常数。用此式可以计算光波波长。光栅产生的条纹的特点是：明条纹很亮很窄，相邻明纹间的暗区很宽，衍射图样十分清晰。因而利用光栅衍射可以精确地测定波长。衍射光栅的分辨本领R=l/Dl=kN。其中N为狭缝数，狭缝数越多明条纹越亮、越细，光栅分辨本领就越高。增大缝数N提高分辨本领是光栅技术中的重要课题。最早的光栅是1821年由德国科学家J.夫琅和费用细金属丝密排地绕在两平行细螺丝上制成的。因形如栅栏，故名为“光栅”。现代光栅是用精密的刻划机在玻璃或金属片上刻划而成的。光栅是光栅摄谱仪的核心组成部分，其种类很多。按所用光是透射还是反射分为透射光栅、反射光栅。反射光栅使用较为广泛；按其形状又分为平面光栅和凹面光栅。此外还有全息光栅、正交光栅、相光栅、闪耀光栅、阶梯光栅等。 由光栅方程d（sinα±sinβ）=mλ可知，对于相同的光谱级数m，以同样的入射角α投射到光栅上的不同波长λ1、λ2、λ2.....组成的混合光，每种波长产生的干涉极大都位于不同的角度位置；即不同波长的衍射光以不同的衍射角β出射。这就说明，对于给定的光栅，不同波长的同一级主级大或次级大（构成同一级光栅光谱中的不同波长谱线）都不重合，而是按波长的次序顺序排列，形成一系列分立的谱线。这样，混合在一起入射的各种不同波长的复合光，经光栅衍射后彼此被分开。这就是衍射光栅的分光原理。

用分光计测量光栅常数d，首先需要调节分光计水平，要求平行光管，载物台和望远镜处于同一水平面上。其次，将待测光栅放在载物台中央，测量光栅衍射前几级衍射条纹的衍射角。最后，可以通过光栅方程求出光栅常数d。根据光栅方程dsinθ=kλ，用分光计，前面光栅放置，调水平平台到水平，调水平平台转轴垂直什么的必要步骤就不说了，然后，用确定光波的光线照射，比如钠黄线，汞灯。确定中央0级位置，以这个位置为中心，左右测出正负一级的干涉条纹偏离中心的角度，也就是衍射角，用正负一级的衍射角的平均值当作一级衍射的衍射角，带入公式，其中k=1，θ是你测到的衍射角，波长λ已知。通过公式就能算出d，也就是光栅常数了。扩展资料：衍射光栅是利用光的衍射原理使光发生色散的元件，它是由大量相互平行、等宽、等距的狭缝(或刻痕)构成。它能产生间距较宽的光谱线。可用作分光元件，用来制成单色仪、光谱仪等设备，在光谱分析和光谱测量中有着重要的作用。它不仅适用于可见光波段，也适合于紫外、红外甚至远红外的所有光谱波段。光栅分光计是用光栅作为分光元件的分光计。一般包括准直管、光栅和会聚透镜三个部件。准直管形成的平行光经光栅衍射，其衍射规律服从：d(sinθ±sini)=Kλ，式中d是光栅常数；i是入射角，θ是衍射角；若i与θ在光栅平面法线同侧，式中取正号，反之取负号。于是波长不同的光偏向不同的方向。再经会聚透镜而形成谱线。参考资料来源：百度百科-光栅分光计

光栅常数d=kλ/sinθ。在实验当中所使用的光栅，一般光栅常数在几百个纳米左右，比如d=650nm。光栅常数一般和可见光波长差不多数量级（可见光波长范围460-720nm)。 光栅常数，是光栅两刻线之间的距离，用d表示，是光栅的重要参数。通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。

光谱不以中心两端对称

当波长为λ的平行光束垂直投影到光栅平面上时，光波将在每个狭缝处衍射，而穿过所有狭缝的光波将相互干涉。衍射光形成的干涉条纹在无穷远处局部化，如果在光栅后面放置会聚透镜，则所有方向的衍射光通过会聚透镜后将集中在其焦平面上。获得的衍射光的干涉条纹基于光栅衍射理论。明亮条纹在光谱中的位置由以下公式确定：（k=1，2，3，…）（1）或上述公式称为光栅方程，其中两个相邻狭缝之间的距离称为光栅常数∧是入射光的波长，k是明亮条纹的阶数，是k阶亮条纹的衍射角，衍射角方向的光干涉增强，其他方向的光干涉消除。当入射平行光在平面垂直时不与光栅相互作用时，光栅方程应写成（k=1，2，3，…）（2），其中i是入射光与光栅平面法线之间的角度，因此在实验中，必须确保入射光垂直进入。如果入射光不是单色光，而是包含几种不同波长的光。从方程（1）可以看出，对于其他相同阶谱线，在中心亮条纹（k=0，=0）处，除零阶条纹外，每个单色光的中心亮条纹彼此重叠，由于每个单色光的波长λ不同，单色光的衍射角不同，因此入射的多色光将分解为单色光，如图1所示。

已知光栅常数，测量衍射角，根据光栅方程即可计算光波波长；如果不知道光栅常数，可以分别测量已知波长和未知波长的光的衍射角，根据光栅方程，消去光栅常数，即可计算未知光波的波长。

平行光垂直入射光栅平面是光栅方程成立的条件

光栅常数d=kλ/sinθ。在实验当中所使用的光栅，一般光栅常数在几百个纳米左右，比如d=650nm。光栅常数一般和可见光波长差不多数量级（可见光波长范围460-720nm)。光栅常数，是光栅两刻线之间的距离，用d表示，是光栅的重要参数。通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。更多关于光栅常数d一般是多少，进入：https://www.abcgonglue.com/ask/6be41b1615824571.html?zd查看更多内容

光栅方程的本质是光程差，负号表示被观察的谱线和入射光线在同一侧。斜入射可以提高最大衍射级别m，分辨率R=m*N.

根据 d sinφ = k λφ 的大小与光栅常数、级数、波长有关。

若钠光与光栅的法线方向成30°角入射，则光栅方程变为d(sinθ+sin30)=kλ，所以光栅的衍射光相同衍射角的位置上衍射条纹的级数会变大。

光的波长要接近光栅尺寸发生衍射

光栅方程公式：sinθ＝kλ／d。sinθ＝kλ／d或dsinθ＝kλ称为光栅公式。它表明不同波长的同级主极强出现在不同方位，长波的衍射角较大，短波的衍射角小。由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。基本信息光栅是结合数码科技与传统印刷的技术，能在特制的胶片上显现不同的特殊效果。在平面上展示栩栩如生的立体世界，电影般的流畅动画片段，匪夷所思的幻变效果。光栅是一张由条状透镜组成的薄片，当我们从镜头的一边看过去，将看到在薄片另一面上的一条很细的线条上的图像，而这条线的位置则由观察角度来决定。如果我们将这数幅在不同线条上的图像，对应于每个透镜的宽度，分别按顺序分行排列印刷在光栅薄片的背面上，当我们从不同角度通过透镜观察，将看到不同的图像。

光栅方程公式：sinθ＝kλ／d。sinθ＝kλ／d或dsinθ＝kλ称为光栅公式。它表明不同波长的同级主极强出现在不同方位，长波的衍射角较大，短波的衍射角小。由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。基本信息光栅是结合数码科技与传统印刷的技术，能在特制的胶片上显现不同的特殊效果。在平面上展示栩栩如生的立体世界，电影般的流畅动画片段，匪夷所思的幻变效果。光栅是一张由条状透镜组成的薄片，当我们从镜头的一边看过去，将看到在薄片另一面上的一条很细的线条上的图像，而这条线的位置则由观察角度来决定。如果我们将这数幅在不同线条上的图像，对应于每个透镜的宽度，分别按顺序分行排列印刷在光栅薄片的背面上，当我们从不同角度通过透镜观察，将看到不同的图像。

k为整数代表了方程的多个解。dsin（衍射角）=k*波长，其中d是光栅常数，就是缝距，dsin（衍射角）代表的是相邻两缝的两条平行光的光程差，如果它是波长的整数倍，则干涉相长。k为整数代表了方程的多个解。应用光栅方程进行测量谱线波长的条件是一束平行光垂直射入光栅平面上，光波发生衍射，即可用光栅方程进行计算。在实验中，光栅常数d足够小，使各级明纹分开，能判断出条件已经满足，可以使用光栅方程进行测量谱线波长。

理论推导出光栅方程时，针对的是夫琅禾费光栅衍射。也就是要求光栅衍射的入射光和出射光都必须是平行光，出射光通过一个凸透镜会聚到屏上观察衍射条纹。这种条件下，才可以使用光栅方程。精制的光栅，在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅，还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅，如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕，两刻痕间的光滑金属面可以反射光。扩展资料：波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色。从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。由于狭缝为无限长，可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况，即把狭缝简化为该平面上的一排点。参考资料来源：百度百科--衍射光栅参考资料来源：百度百科--光栅

衍射角与入射角在法线同侧为减即衍射角为负值时为减号，反之异侧时，衍射角i是正的，sinθi就是正的，为加号，以保证括号内是正的

理论推导出光栅方程时，针对的是夫琅禾费光栅衍射。也就是要求光栅衍射的入射光和出射光都必须是平行光，出射光通过一个凸透镜会聚到屏上观察衍射条纹。这种条件下，才可以使用光栅方程。

光的衍射，光波遇到与其波长相等或小于其波长的障碍时，能绕过障碍。遇单缝时，衍射后，在光屏上出现亮纹，由中间向两边依次变暗。而利用光栅衍射，可得到明暗相间且亮度均匀的一排亮纹。光栅的狭缝数量很大，一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉，形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样，这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异，当复色光通过光栅后，不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色；从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。由于狭缝为无限长，可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况，即把狭缝简化为该平面上的一排点。则在该平面上沿某一特定方向的光场是由从每条狭缝出射的光相干叠加而成的。以上内容参考：百度百科-衍射光栅

条件是一束平行光垂直射入光栅平面上,光波发生衍射,即可用光栅方程进行计算.如何实现：使用分光计,光线通过平行光管射入,当狭缝位于透镜的焦平面上时,就能使射在狭缝上的光经过透镜后成为平行光.

光栅常数d=kλ/sinθ。基本原理波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包迹面（惠更斯原理）。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。扩展资料：演算方法通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。

d（sinα+sinβ）=mλ,α为入射角,β衍射角,m取整数

光栅方程公式：sinθ=kλ/d。由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅（grating）。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成，刻痕为不透光部分，两刻痕之间的光滑部分可以透光，相当于一狭缝。 光是一个物理学名词，其本质是一种处于特定频段的光子流。光源发出光，是因为光源中电子获得额外能量。如果能量不足以使其跃迁到更外层的轨道，电子就会进行加速运动，并以波的形式释放能量。如果跃迁之后刚好填补了所在轨道的空位，从激发态到达稳定态，电子就停止跃迁。否则电子会再次跃迁回之前的轨道，并且以波的形式释放能量。

衍射光栅是光栅的一种。它通过有规律的结构，使入射光的振幅或相位（或两者同时）受到周期性空间调制。衍射光栅在光学上的最重要应用是作为分光器件，常被用于单色仪和光谱仪上。中文名衍射光栅外文名Diffraction grating相关公式d·sinθ= n·λ 分类反射和透射快速导航原理衍射光栅强度分布简介实际应用的衍射光栅通常是在表面上有沟槽或刻痕的平板。这样的光栅可以是透射光栅或反射光栅。可以调制入射光的相位而不是振幅的衍射光栅也能生产。一块非常大的反射式衍射光栅衍射光栅的原理是苏格兰数学家詹姆斯·格雷戈里发现的，发现时间大约在牛顿的棱镜实验的一年后。詹姆斯·格雷戈里大概是受到了光线透过鸟类羽毛的启发。公认的最早的人造光栅是德国物理学家夫琅禾费在1821年制成的，那是一个极简单的金属丝栅网。但也有人争辩说费城发明家戴维·里滕豪斯于1785年在两根螺钉之间固定的几根头发才是世界上第一个人造光栅。[1]原理通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色；从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。由于狭缝为无限长，可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况，即把狭缝简化为该平面上的一排点。则在该平面上沿某一特定方向的光场是由从每条狭缝出射的光相干叠加而成的。在发生干涉时，由于从每条狭缝出射的光的在干涉点的相位都不同，它们之间会部分或全部抵消。然而，当从相邻两条狭缝出射的光线到达干涉点的光程差是光的波长的整数倍时，两束光线相位相同，就会发生干涉加强现象。以公式来描述，当衍射角θm满足关系dsinθm/λ=|m|时发生干涉加强现象，这里d为狭缝间距，即光栅常数，m是一个整数，取值为0，±1，±2，……。这种干涉加强点称为衍射极大。因此，衍射光将在衍射角为θm时取得极大，即：上式即为光栅方程。